tailieunhanh - Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 24

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 24. Electromagnetic field theory is often the least popular course in the electrical engineering curriculum. Heavy reliance on vector and integral calculus can obscure physical phenomena so that the student becomes bogged down in the mathematics and loses sight of the applications. This book instills problem solving confidence by teaching through the use of a large number of worked problems. To keep the subject exciting, many of these problems are based on physical processes, devices, and models. This text is an introductory treatment on the junior level for a two-semester electrical engineering. | Energy Stored in a Dielectric Medium 205 where we recognize that each bracketed term is just the potential at the final position of each charge and includes contributions from all the other charges except the one located at the position where the potential is being evaluated W àtil i2 ï i3 Vs 3 Extending this result for any number N of already existing free point charges yields 1 N 4n l 4 The factor of arises because the potential of a point charge at the time it is brought in from infinity is less than the final potential when all the charges are assembled. b Binding Energy of a Crystal One major application of 4 is in computing the largest contribution to the binding energy of ionic crystals such as salt NaCl which is known as the Madelung electrostatic energy. We take a simple one-dimensional model of a crystal consisting of an infinitely long string of alternating polarity point charges q a distance a apart as in Figure 3-29. The average work necessary to bring a positive charge as shown in Figure 3-29 from infinity to its position on the line is obtained from 4 as 4 2 4irea L 11111 --1--I 2 3 4 5 6 5 The extra factor of 2 in the numerator is necessary because the string extends to infinity on each side. The infinite series is recognized as the Taylor series expansion of the logarithm 2 3 4 5 . _ . X X X X 6 9 q q q q q q q q Figure 3-29 A one-dimensional crystal with alternating polarity charges q a dis- tance a apart. 206 Polarization and Conduction where x 1 so that W -Z -ln2 7 4ireo This work is negative because the crystal pulls on the charge as it is brought in from infinity. This means that it would take positive work to remove the charge as it is bound to the crystal. A typical ion spacing is about 3 A 3 X IO-10 m so that if q is a single proton q x 10-19coul the binding energy is W x 10-19 joule. Since this number is so small it is usually more convenient to work with units of energy per unit electronic charge called electron volts ev which are

• Điện - Điện tử
• Kỹ thuật điện
• lý thuyết trường điện từ
• ứng dụng điện từ
• giáo trình giảng dạy
• thiết bị
• mô hình điện
• Đề thi học kỳ
• Kỹ thuật điện Điện tử
• Kỹ thuật điện tử
• Đề thi Kỹ thuật điện
• Bài tập Kỹ thuật điện
• Đề thi Kỹ thuật điện tử
• Đề thi Kỹ Thuật điện điện tử
• Bài tập Kỹ Thuật điện điện tử
• Bài giảng Kỹ thuật điện điện tử
• Kỹ thuật điện điện tử
• Tìm hiểu kỹ thuật điện tử
• Tài liệu kỹ thuật điện điện tử
• Dòng điện hình sin
• Ôn tập kỹ thuật điện tử
• Để cương kỹ thuật điện tử
• Bài giảng kỹ thuật điện tử
• Giáo rình kỹ thuật điện tử
• bài giảng Kỹ thuật điện
• tài liệu Kỹ thuật điện
• giáo trình Kỹ thuật điện
• lý thuyết Kỹ thuật điện
• Đáp án đề thi
• Bải giảng kỹ thuật điện
• Chuyên đề kỹ thuật điện
• Hướng dẫn kỹ thuật điện
• Giáo trình kỹ thuật điện tử
• Đề cương kỹ thuật điện tử
• Tài liệu kỹ thuật điện tử
• Bài tập kỹ thuật điện tử
• Kỹ thuật mạch điện tử
• Bài giảng kỹ thuật mạch điện tử
• Đề cương kỹ thuật mạch điện tử
• Thí ngiệm kỹ thuật điện
• Đề cương kỹ thuật điện
• Mạch khuếch đại
• Ứng dụng kỹ thuật điện
• Kỹ thuật xung cơ điện
• Nguyên lý kỹ thuật điện tử
• thí nghiệm kỹ thuật điện