tailieunhanh - Giáo trình hướng dẫn sử dụng các thiết bị phân li các giọt ẩm ra khỏi hơi và sang bộ quá nhiệt p7

Trong rãnh ống phun, nhiệt năng của dòng hơi biến đổi thành động năng, nghĩa là áp suất và nhiệt độ dòng hơi giảm, còn tốc độ dòng hơi tăng. Quá trình tăng tốc độ liên quan trực tiếp đến quá trình dãn nở của dòng hơi trong rãnh ống phun. Gọi p0 là áp suất đầu vào, p1 là áp suất đầu ra, C0 và C1l là tốc độ dòng hơi vào và ra khỏi ống phun. Theo định luật nhiệt động I viết cho dòng hở, với quá trình dãn nở đoạn nhiệt thuận nghịch, biến thiên động. | . Biến đổi năng lượng của dòng hơi trong tầng tuốc bin Để đơn giản cho việc khảo sát quá trình chảy của dòng hơi trong ống phun ta giả thiết rằng dòng chảy là ổn đinh và quá trình dãn nở xẩy ra trong điều kiện lý tưởng nghĩa là quá trình đó là đoạn nhiệt thuận nghịch không có tổn thất. . Biến đổi năng lượng của dòng hơi trong rãnh cánh ống phun Trong rãnh ống phun nhiệt năng của dòng hơi biến đổi thành động năng nghĩa là áp suất và nhiệt độ dòng hơi giảm còn tốc độ dòng hơi tăng. Quá trình tăng tốc độ liên quan trực tiếp đến quá trình dãn nở của dòng hơi trong rãnh ống phun. Gọi p0 là áp suất đầu vào p1 là áp suất đầu ra C0 và C1l là tốc độ dòng hơi vào và ra khỏi ống phun. Theo định luật nhiệt động I viết cho dòng hở với quá trình dãn nở đoạn nhiệt thuận nghịch biến thiên động năng của dòng hơi bằng tổng công do lực đẩy bên ngoài và công dãn nở sinh ra trong quá trình. Biến thiên động năng của dòng hơi khi chảy qua dãy cánh là C 2 v il C 2 v 0 2 - Công dãn nở trong quá trình đoạn nhiệt bằng biến thiên nội năng ldn u0 - u1. - Công do lực đẩy bên ngoài Lực đẩy bên ngoài sinh ra do chênh lệch áp suất trước và sau dãy cánh tác dụng lên dòng hơi tại tiết diện 0-0 là p0f0 làm cho khối hơi dịch chuyển một đoạn là s0 sinh công ngoài ln0 p0f0s0 p0v0. Tương tự tại tiết diện 1-1 ta có công của dãy cánh tác dụng lên dòng hơi là ln1 p1f1s1 p1v1. Vởy hiệu số công do lực đẩy bên ngoài tác dụng lên dòng hơi là p0v0 - p1v1. Vậy định luật nhiệt động I có thể viết cho dòng hơi là C 1l - C 0 u - u1 p0v0 - F1Y1 6-5 mà u pv i do đó u0 p0v0 i0 u1 p1v1 i1 nên C 2 - C 2 - i0 - i1l h0p 6-6 Vậy ta có biến thiên động năng của dòng hơi trong quá trình dãn nở đoạn nhiệt thuận nghịch bằng hiệu entanpi đầu và cuối quá trình. Hiệu entanpi i0 - i1l đầu và cuối quá trình dãn nở đoạn nhiệt thuận nghịch trong ống phun được gọi là nhiệt dáng lý thuyết của ống phun chưa kể đến tổn thất ký hiệu là h0 i0 - i1l được biểu diễn trên đồ thị hình . Từ 6-6 ta có thể tính tốc độ lí thuyết C1l ra