tailieunhanh - Giáo trình phân tích khả năng vận dụng quy trình các phản ứng nhiệt hạch hạt nhân hydro p10

Tham khảo tài liệu 'giáo trình phân tích khả năng vận dụng quy trình các phản ứng nhiệt hạch hạt nhân hydro p10', khoa học tự nhiên, vật lý phục vụ nhu cầu học tập, nghiên cứu và làm việc hiệu quả | Trong các thiết bị gia nhiệt Qm 0 và AU 0 còn trong các thiết bị làm lạnh Qm 0 và AU 0. Nếu tính theo khối lượng riêng p kg m3 vận tốc v m s và tiết diện dòng chảy f m2 thì biểu thức của lưu lượng G kg s sẽ có dạng G p f. Phương trình CBN tổng quát liên hệ các thông số nêu trên sẽ có dạng SpIV1C1 t1T - t0 T p1 1f1 i1 i1 p2 2f2 Ỉ2 i2 Ski ti tf F1 0. Phương trình này cho phép tìm được 1 đại lượng chưa biết nào đó ví dụ thời gian T để khởi động thiết bị khi có thể xác định tất cả các đại lượng còn lại. Phương trình cân bằng nhiệt khi ổn định Trên thực tê người ta thường tính nhiệt cho TBTĐN khi nó đã làm việc ổn định với AU 0. Về lý thuyết nếu giả thiết Qm 0 thì phương trình CBN có dạng AI1 AI2 hay G1 i1 9 G2 V 9 W . Nếu chất lỏng không chuyển pha thì phương trình CBN có dạng G1 Cp1 t1 t1 G2 Cp2 t2 t2 W - Nếu gọi GCp p fCp C là nhiệt dung hay đương lượng nước của dòng chất lỏng thì phương trình trên có dạng C1 t1 t1 C2 t2 t2 hay C1 t1 CAt 2 W ơ dạng vi phân trên mỗi phân tố diện tích dF của mặt TĐN thì phương trình CBN có dạng - C1dt1 Cdt 2 W Nếu chất lỏng là hơi quá nhiệt có Cp11 t1 vào TBTĐN được làm nguội đến nhiệt độ ngưng tụ ts ngưng tụ hoàn toàn và toả ra lượng nhiệt r thành nước ngưng có nhiệt dung riêng Cp12 rồi giảm nhiệt độ đến t2 ts có nhiệt dung riêng Cp22 thì phương trình CBN có dạng G1 Cp1 t1 - t1 G2 Cp21 t - t2 r Cp21 t2 - ts W . Đây là phương trình CBN cho lò hơi hay tuốc bin hơi. . P h ơng trình truyền nhiệt Dạng vi phân Lượng nhiệt ỖQ truyền từ chất lỏng nóng t1 đến chất lỏng lạnh t2 qua phân tố diện tích dFx của mặt vách có dạng ỖQ k t1 - t2 dFx k AtxdFx W trong đó k f a1 a2 À ỗ W m2K là hệ số truyền nhiệt qua vách thường được coi là không đổi trên toàn mặt F Atx t1 - t2 là độ chênh nhiệt độ 2 chất lỏng ở 2 bên mặt dFx phụ thuộc vào vị trí của dFx tức là Atx f Fx . Dạng tích phân Lượng nhiệt Q truyền qua diện tích F của vách có thể tính Q J kAtxdFx k J Atx Fx dFx kF At W F 0 vói At 1 Í Atx F dF gọi là độ chênh trung bình trên mặt F của nhiệt